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2.
er 3. Zur Elektrodynamik bewegter Körper;
er von A. Einstein.
Lie
ne Daß die Elektrodynamik Maxwells- I wie dieselbe gegen-
wärtig aufgefaßt zu werden pflegt- in ihrer Anwendung auf
fig bewegte Körper zu Asymmetrien führt, welche den Phänomenen
ein nicht anzuhaften scheinen, ist bekannt. Man denke z. B. an
De- die elektrodynamische Wechselwirkung zwischen einem Mag-
neten und einem Leiter. Das beobachtbare Phänomen hängt
Hie hier nur ab von der Relativbewegung von Leiter und Magnet,
die während nach der üblichen Auffassung die beiden Fälle, daß
uk. der eine oder der andere dieser Körper der bewegte sei, streng
voneinander zu trennen sind. Bewegt sich nämlich der Magnet
gg und ruht der Leiter, so entsteht in der Umgebung des Magneten
T8- ein elektrisches Feld von gewissem Energiewerte, welches an
ine den Orten, wo sich Teile des Leiters befinden, einen Strom
ist. erzeugt. Ruht aber der Magnet und bewegt sich der Leiter,
so entsteht in der Umgebung des Magneten kein elektrisches
em Feld, dagegen im Leiter eine elektromotorische Kraft, welcher
elle an sich keine Energie entspricht, die aber- Gleichheit der
18- Relativbewegung bei den beiden ins Auge gefaßten Fällen
vorausgesetzt- zu elektrischen Strömen von derselben Größe
Ab und demselben Verlaufe Veranlassung gibt, wie im ersten Falle
05. die elektrischen Kräfte.
Beispiele ähnlicher Art, sowie die mißlungenen Versuche,
eine Bewegung der Erde relativ zum„Lichtmedium“ zu kon-
statieren, führen zu der Vermutung, daß dem Begriffe der
absoluten Ruhe nicht nur in der Mechanik, sondern auch in
der Elektrodynamik keine Eigenschaften der Erscheinungen ent-
sprechen, sondern daß vielmehr für alle Koordinatensysteme,
für welche die mechanischen Gleichungen gelten, auch die
gleichen elektrodynamischen und optischen Gesetze gelten, wie
dies für die Größen erster Ordnung bereits erwiesen ist. Wir
wollen diese Vermutung(deren Inhalt im folgenden„Prinzip
der Relativität“ genannt werden wird) zur Voraussetzung er-
heben und außerdem die mit ihm nur scheinbar unverträgliche